فروالکتریسیته

فروالکتریسیته مشخصه بعضی از مواد است که دارای قطبش الکتریکی خود به خودی هستند و با استفاده از یک میدان الکتریکی خارجی قابل برگشت است. [1][2] تمام فروالکتریک ها با توجه به خاصیت اضافی که قطبش الکتریکی طبیعی آنها قابل برگشت است ، پیروالکتریک هستند. این اصطلاح در قیاس فرو مغناطیس استفاده می شود ، که در آن ماده یک لحظه گشتاور مغناطیسی دائمی را نشان می دهد. فروالکتریکی در سال 1920 در نمک روشل توسط والاسک کشف شد در حالی که فرومغناطیس از قبل شناخته شده بود . [3] بنابراین ، پیشوند ferro ، به معنی آهن ، علی رغم این واقعیت که اکثر مواد فروالکتریک حاوی آهن نیستند ، برای توصیف خاصیت استفاده شد. موادی که هم فروالکتریک و هم فرو مغناطیسی باشند به عنوان چند فروئیک ها شناخته می شوند.

قطبش فرو الکتریک

قطبش دی الکتریک خطی

قطبش

قطبش پاراالکتریک

هنگامی که بیشتر مواد دو قطبی می شوند ، قطبش ناشی از آن ، P تقریباً به مقدار خوبی متناسب با میدان الکتریکی خارجی اعمال شده E است . بنابراین قطب بندی یک تابع خطی است. این قطبش دی الکتریک خطی نامیده می شود (شکل را ببینید). برخی از مواد ، معروف به مواد دی الکتریک ، [4] قطبش غیرخطی تقویت شده بیشتری نشان می دهند (شکل را ببینید). گذردهی الکتریکی ، مربوط به شیب منحنی قطبش است، نه ثابت در دی الکتریک خطی، اما تابعی از میدان الکتریکی خارجی است.

علاوه بر غیرخطی بودن ، مواد فروالکتریک قطبی شدن خود به خودی غیر صفر را نشان می دهد (بعد از حفر کردن ، شکل را ببینید) حتی در صورت صفر بودن میدان اعمال شده E. از ویژگی های بارز فروالکتریک قطبش خود به خود است که می تواند توسط یک میدان الکتریکی اعمال شده مناسب قوی در جهت مخالف، معکوس شود؛ بنابراین قطبی شدن نه تنها به میدان الکتریکی فعلی بلکه به تاریخچه آن نیز بستگی دارد و یک حلقه پسماند ایجاد می کند. آنها را با قیاس مواد فرو مغناطیسی فروالکتریک می نامند ، که دارای مغناطش خود به خودی هستند و حلقه های پسماند مشابهی را نشان می دهند.

به طور معمول ، مواد ، فروالکتریسیته را فقط زیر دمای انتقال فاز خاصی نشان می دهند ، که دمای کوری ( T _C ) نامیده می شوند و بالاتر از این دما دی الکتریکی هستند: قطبی شدن خود به خود از بین می رود و کریستال فرو الکتریک به حالت دی الکتریک تبدیل می شود. بسیاری از فروالکتریک ها خواص پیزوالکتریک خود را بالاتر از Tc کاملا از دست می دهند ، زیرا فاز دی الکتریکی آنها دارای ساختار بلوری سانتروسیمتری است.[5]

کاربرد ها

از طبیعت غیرخطی مواد فروالکتریک می توان خازن هایی با ظرفیت قابل تنظیم ساخت. به طور معمول ، یک خازن فروالکتریک به سادگی متشکل از یک جفت الکترود است که یک لایه از مواد فروالکتریک در بین آنها قرار دارد. گذردهی فروالکتریک ها نه تنها تنظیم می شوند بلکه معمولاً از نظر مطلق نیز بسیار زیاد هستند ، خصوصاً وقتی نزدیک به دمای انتقال فاز هستند. به همین دلیل ، خازن های فروالکتریک در مقایسه با خازن های دی الکتریک (غیر قابل تنظیم) با ظرفیت مشابه ، اندازه کوچکی دارند.

قطبی شدن خود به خود مواد فروالکتریک حاکی از یک اثر پسماند است که می تواند به عنوان یک عملکرد حافظه مورد استفاده قرار گیرد ، و در واقع از خازن های فروالکتریک برای ساخت RAM فروالکتریک[6] برای رایانه ها و کارت های RFID استفاده می شود. در این کاربردها از فیلمهای نازک فروالکتریک به طور معمول استفاده می شود ، زیرا این امر باعث می شود تا میدان مورد نیاز برای تغییر قطبش با ولتاژ متوسط حاصل شود. با این حال ، هنگام استفاده از فیلم های نازک ، توجه زیادی به رابط ها ، الکترودها و کیفیت نمونه برای کارایی قابل اعتماد دستگاه ها باید انجام شود. [7]

با توجه به تقارن ، مواد فروالکتریک ، پیزوالکتریک و پیروالکتریک نیز هستند. خواص ترکیبی حافظه ، پیزوالکتریسیته و پیروالکتریسیته خازن های فروالکتریک را ، بسیار مفید می کند ، به عنوان مثال برای کاربردهای حسگر از خازن های فروالکتریک در دستگاه های سونوگرافی پزشکی استفاده می شود (خازن ها برای تولید و شنیدن پینگ سونوگرافی مورد استفاده برای تصویربرداری از اندام های داخلی بدن استفاده می شوند) ، دوربین های مادون قرمز با کیفیت بالا (تصویر مادون قرمز بر روی یک آرایه دو بعدی از خازن های فروالکتریک قابل پخش است) تشخیص اختلاف دما به اندازه میلیونیم درجه سانتیگراد) ، سنسورهای آتش سوزی ، سونار ، سنسورهای لرزش و حتی انژکتورهای سوخت در موتورهای دیزلی.

یکی دیگر از ایده های مورد علاقه اخیر ، اتصال تونل فروالکتریک ( FTJ ) است که در آن یک تماس با فیلم فروالکتریک با ضخامت نانومتر ایجاد می شود که بین الکترودهای فلزی قرار گرفته است. [8] ضخامت لایه فرو الکتریک به اندازه کافی کم است که امکان تونل شدن الکترون ها را فراهم کند. اثرات پیزوالکتریک و رابط و همچنین میدان دپلاریزاسیون ممکن است به یک اثر سوئیچینگ مقاومت الکتریکی عظیم (GER) منجر شود.

با این وجود موضوع داغ دیگر بحث چندفروئیک است ، جایی که محققان در جستجوی راه هایی برای جفت سازی نظم مغناطیسی و فروالکتریک در یک ماده یا ساختار ناهمسان هستند. چند بررسی در مورد این موضوع وجود دارد. [9]

خواص کاتالیزوری فروالکتریکها از سال 1952 زمانی که Parravano ناهنجاریهایی را در میزان اکسیداسیون CO نسبت به فروالکتریک سدیم و پتاسیم نیوبات در نزدیکی دمای کوری این مواد مشاهده کرد ، مورد مطالعه قرار گرفته است. [10] مولفه ی عمود بر سطح قطبش فرو الکتریک می تواند بار وابسته به قطب را در سطح مواد فروالکتریک پیشبینی کند و شیمی آنها را تغییر دهد. [11] [12] [13] این اتفاق ، امکان انجام تجزیه و تحلیل فراتر از محدودیت های اصل Sabatier را باز می کند. [14] اصل Sabatier بیان می کند که فعل و انفعالات جذب سطحی باید مقدار بهینه ای باشد: نه بسیار ضعیف برای بی اثر بودن نسبت به واکنش دهنده ها و نه خیلی قوی برای مسمومیت سطح و جلوگیری از دفع فرآورده ها: وضعیت سازش. [15] این مجموعه از فعل و انفعالات مطلوب معمولاً به عنوان "بالای ولکانو" در نمودار فعالیت های ولکانو شناخته می شود. [16] از طرف دیگر ، شیمی وابسته به قطبش فرو الکتریک می تواند امکان تغییر سطح را فراهم کند - فعل و انفعالات از جذب قوی به دفع قوی را جذب می کند ، بنابراین دیگر نیازی به سازش بین دفع و جذب نیست. [14] قطبش فروالکتریک همچنین می تواند به عنوان یک جمع کننده انرژی عمل کند . [17] قطبش می تواند به جدایی زوج الکترون-حفره تولید شده توسط عکس کمک کند و منجر به افزایش فتوکاتالیز شود. [18] همچنین ، به دلیل اثرات پیروالکتریک و پیزوالکتریک تحت دمای مختلف (چرخه های گرمایش / سرمایش) [19] [20] یا شرایط فشارهای مختلف (ارتعاشات) [21] بارهای اضافی می توانند روی سطح ظاهر شوند و واکنش های مختلف شیمیایی (الکترو) را به جلو برانند.

مواد فروالکتریک

دوقطبی های الکتریکی داخلی یک ماده فروالکتریک به شبکه ماده متصل می شوند بنابراین هر چیزی که شبکه را تغییر دهد ، قدرت دو قطبی را تغییر می دهد (به عبارت دیگر ، تغییر در قطبش خود به خودی). تغییر در قطبش خود به خودی منجر به تغییر در بار سطح می شود. این امر حتی در صورت وجود ولتاژ خارجی در خازن ، می تواند باعث ایجاد جریان در مورد یک خازن فروالکتریک شود. دو محرکی که ابعاد شبکه یک ماده را تغییر خواهد داد ، نیرو و دما هستند. به تولید یک بار سطحی در پاسخ به اعمال تنش خارجی به ماده ، پیزوالکتریک گفته می شود . تغییر در قطبش خود به خود ماده در پاسخ به تغییر دما را پیروالکتریسیته می گویند .

به طور کلی ، 230 گروه فضایی وجود دارد که در میان آنها 32 کلاس بلوری را می توان در بلورها یافت. 21 کلاس غیر متقارن وجود دارد که در آن 20 کلاس پیزوالکتریک است . در میان کلاسهای پیزوالکتریک ، 10 طبقه دارای قطبش الکتریکی خود به خودی هستند که با دما رابطه دارد ، بنابراین آنها پیروالکتریک هستند. در میان مواد پیروالکتریک ، برخی از آنها فروالکتریک هستند.

32 کلاس بلوری
21 عدم تقارن				11 تقارن
20 کلاس پیزوالکتریک				غیر پیزوالکتریک
10 کلاس پیروالکتریک		غیر پیروالکتریک
فروالکتریک	غیر فروالکتریک
به عنوان مثال : PbZr / TiO در 3 ، BaTiO 3، PbTiO 3	به عنوان مثال : تورمالین ، ZnO ، AlN	به عنوان مثال : کوارتز ، لانگاسایت

انتقال فاز فروالکتریک، اغلب یا استحاله های جابجایی (مانند BaTiO ₃₎ و یا استحاله های منظم- غیر منظم (مانند NaNO_2)، هر چند اگرچه اغلب انتقال فاز عناصر هر دو رفتار را نشان می دهد. در تیتانات باریم ، یک فروالکتریک معمولی از نوع جابجایی ، می توان انتقال را از روی یک فاجعه قطبش درک کرد ، در آن ، اگر یونی از تعادل اندکی جابجا شود ، نیروی ناشی از میدانهای الکتریکی محلی، به دلیل یونهای موجود در کریستال سریعتر از نیروهای ترمیم کننده الاستیک افزایش می یابد. این فرایند منجر به تغییر نامتقارن در موقعیت های یونی تعادلی و از این رو به یک گشتاور دو قطبی دائمی می شود. جابجایی یونی در تیتانات باریم مربوط به موقعیت نسبی یون تیتانیوم در ساختار هشت وجهی اکسیژن است. در سرب تیتانات ، یکی دیگر از مواد اصلی فروالکتریک ، اگرچه ساختار تقریباً مشابه تیتانات باریم است ، نیروی محرکه برای الکتروشیمیایی پیچیده تر است و فعل و انفعالات یونهای سرب و اکسیژن نیز نقش مهمی دارند. در فروالکتریک منظم- غیر منظم ، در هر سلول واحد یک لحظه دو قطبی وجود دارد ، اما در درجه حرارت بالا به جهت های تصادفی اشاره می کنند. با پایین آوردن دما و گذر از مرحله انتقال ، دو قطبی ها مرتب می شوند ، و همه در یک جهت در یک دامنه قرار می گیرند.

یک ماده مهم فروالکتریک برای استفاده ، تیتانات زیرکونات سرب (PZT) است که بخشی از محلول جامد تشکیل شده بین تیتانات سرب فروالکتریک و زیرکونات سرب ضدفروالکتریسیته است . از ترکیبات مختلف برای کاربردهای مختلف استفاده می شود. برای کاربردهای حافظه ، ترکیب PZT نزدیک به تیتانات سرب ترجیح داده می شود ، در حالی که کاربرد های پیزوالکتریک از ضرایب پیزوالکتریک واگرا مرتبط با مرز فاز مورفوتروپیک استفاده می کنند که نزدیک به ترکیب 50/50 یافت می شود.

بلورهای فروالکتریک اغلب چندین درجه حرارت انتقال و پسماند را نشان می دهند ، دقیقاً همانند بلورهای فرو مغناطیسی . ماهیت انتقال فاز در بعضی از بلورهای فروالکتریک هنوز به خوبی درک نشده است.

در سال 1974 RB Meyer از استدلال های تقارن برای پیش بینی بلورهای مایع فروالکتریک استفاده کرد [22] و پیش بینی را می توان بلافاصله با مشاهدات مختلف رفتار متصل به فرو الکتریسیته در فازهای کریستال مایع اسمتیک که chiral و tilted هستند ، تأیید کرد. این فناوری امکان ساخت نمایشگرهای صفحه تخت را فراهم می کند. تولید انبوه بین سالهای 1994 و 1999 توسط کانن انجام شد. در تولید LCoS بازتابنده از کریستال های مایع فروالکتریک استفاده می شود.

در سال 2010 دیوید فیلد دریافت که فیلمهای پروزایی از مواد شیمیایی مانند اکسید نیتروژن یا پروپان دارای خواص فروالکتریک هستند. این کلاس جدید از مواد فروالکتریک دارای ویژگیهای " اسپونتالکتریک " است و ممکن است کاربردهای گسترده ای در دستگاه و فناوری نانو داشته باشد و همچنین بر ماهیت الکتریکی گرد و غبار در محیط بین ستاره ای تأثیر بگذارد.

سایر مواد فروالکتریک مورد استفاده شامل سولفات تری گلیسین ، پلی وینیلیدن فلوراید (PVDF) و لیتیوم تانتالات است . [23]

تولید موادی که همزمان خواص فرو الکتریک و فلز را در دمای اتاق ترکیب کنند باید امکان پذیر باشد. [24] طبق تحقیقاتی که در سال 2018 در مجله Nature Communications منتشر شد ، [25] دانشمندان توانستند یک ورق ماده "دو بعدی" تولید کنند که هم "فروالکتریک" بود (دارای ساختار بلوری قطبی بود) و هم الکتریسیته را هدایت می کرد.

تئوری

مقدمه ای بر نظریه Landau را می توان در اینجا یافت. [26] بر اساس نظریه گینزبورگ- لاندائو ، انرژی آزاد یک ماده فروالکتریک ، در صورت عدم وجود یک میدان الکتریکی و تنش اعمال شده ، ممکن است به عنوان یک بسط تیلور از نظر پارامتر ترتیب ، P نوشته شود . اگر از بسط مرتبه ششم استفاده شود (یعنی مرتبه 8 و اصطلاحات بالاتر کوتاه شده) ، انرژی آزاد توسط معادله زیر بدست می آید :

${\displaystyle {\begin{array}{ll}\Delta E=&{\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)\left(P_{x}^{2}+P_{y}^{2}+P_{z}^{2}\right)+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}\left(P_{x}^{4}+P_{y}^{4}+P_{z}^{4}\right)\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{12}\left(P_{x}^{2}P_{y}^{2}+P_{y}^{2}P_{z}^{2}+P_{z}^{2}P_{x}^{2}\right)\\&+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}\left(P_{x}^{6}+P_{y}^{6}+P_{z}^{6}\right)\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{112}\left[P_{x}^{4}\left(P_{y}^{2}+P_{z}^{2}\right)+P_{y}^{4}\left(P_{x}^{2}+P_{z}^{2}\right)+P_{z}^{4}\left(P_{x}^{2}+P_{y}^{2}\right)\right]\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{123}P_{x}^{2}P_{y}^{2}P_{z}^{2}\end{array}}}$

که در آن P _x ، P _y و P _z به ترتیب اجزای بردار قطبش در جهت x ، y و z و ضرایب هستند ، ${\displaystyle \alpha _{i},\alpha _{ij},\alpha _{ijk}}$ باید با تقارن بلوری سازگار باشد. برای بررسی تشکیل دامنه و سایر پدیده ها در فروالکتریک ها ، این معادلات اغلب در متن مدل میدان فاز استفاده می شود . به طور معمول ، این شامل اضافه کردن یک بخش شیب ، یک بخش الکترواستاتیک و یک بخش الاستیک به انرژی آزاد است. سپس معادلات با استفاده از روش اختلاف محدود بر روی شبکه، گسسته می شوند و با توجه به محدودیت های قانون گاوس و کشش خطی حل می شوند.

در تمام فروالکتریک های شناخته شده ، ${\displaystyle \alpha _{0}>0}$ و ${\displaystyle \alpha _{111}>0}$ . این ضرایب را می توان به صورت تجربی یا از طریق شبیه سازی های ab-initio بدست آورد. برای فروالکتریک ها با انتقال فاز مرتبه اول ، ${\displaystyle \alpha _{11}<0}$ ، و ${\displaystyle \alpha _{11}>0}$ برای انتقال فاز مرتبه دوم.

قطبش خود به خودی ، P _s یک فروالکتریک برای انتقال فاز کیوبیک به تتراگونال با در نظر گرفتن بسط 1D انرژی آزاد بدست می آید:

${\displaystyle \Delta E={\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}^{2}+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}P_{x}^{4}+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}P_{x}^{6}}$

این انرژی آزاد شکل پتانسیل خوب دو برابری با دو انرژی آزاد با حداقل ${\displaystyle P=\pm P_{s}}$ ، جایی که P _s قطبی خود به خود است. در این دو حداقل ، مشتق انرژی آزاد صفر است ، یعنی:

${\displaystyle {\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x}}}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}=0}$

${\displaystyle P_{x}\left[\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)+\alpha _{11}P_{x}^{2}+\alpha _{111}P_{x}^{4}\right]=0}$

از آنجا که P _x = 0 مربوط به حداکثر انرژی آزاد در فاز فروالکتریک است ، قطبش خود به خود ، P _s ، از محلول معادله بدست می آید:

${\displaystyle \alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)+\alpha _{11}P_{x}^{2}+\alpha _{111}P_{x}^{4}=0}$

که :

${\displaystyle P_{s}^{2}={\frac {1}{2\alpha _{111}}}\left[-\alpha _{11}\pm {\sqrt {\alpha _{11}^{2}-4\alpha _{0}\alpha _{111}\left(T-T_{0}\right)}}\right]}$

و حذف راه حل هایی که یک ریشه مرتبه 2 منفی دارند (برای انتقال فاز مرتبه اول یا دوم):

${\displaystyle P_{s}={\sqrt {{\frac {1}{2\alpha _{111}}}\left[-\alpha _{11}+{\sqrt {\alpha _{11}^{2}-4\alpha _{0}\alpha _{111}\left(T-T_{0}\right)}}\right]}}}$

اگر ${\displaystyle \alpha _{11}=0}$ ، با استفاده از همان رویکرد بالا ، قطبش خود به خودی ممکن است به صورت زیر بدست آید:

${\displaystyle P_{s}={\sqrt {-{\frac {\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)}{\alpha _{111}}}}}}$

حلقه پسماند (P _x در مقابل E _x ) را می توان از طریق انبساط انرژی آزاد با افزودن اصطلاح الکترواستاتیک دیگری به نام E _x P _{x بدست آورد} :

${\displaystyle \Delta E={\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}^{2}+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}P_{x}^{4}+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}P_{x}^{6}-E_{x}P_{x}}$

${\displaystyle {\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x}}}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}-E_{x}=0}$

${\displaystyle E_{x}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}}$

نمودار کردن E به عنوان تابعی از _x و P _X ، نموداری حدودا با خط 45 درجه منحنی شکل "S" را می دهد. قسمت مرکزی "S" مربوط به حداکثر انرژی آزاد محلی است (از وقتی که ${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}\Delta E}{\partial P_{x}^{2}}}<0}$ ). حذف این ناحیه و اتصال قسمتهای بالا و پایین منحنی 'S' توسط خطوط عمودی در ناپیوستگی ها ، حلقه پسماند را ایجاد می کند.

جستار های وابسته

فروالکتریسیته خازن فروالکتریک اف‌رم پلیمر های فروالکتریک میکروسکوپ PFM

فیزیک دی‌الکتریک پیزوالکتریسیته پیروالکتریسیته ضدفروالکتریسیته فلکسوالکتریسیته فیزیک ماده چگال اسپینترونیک سرامیک چندفروئیک

لیست ها پدیده های الکتریکی جستارهای فیزیک جستارهای الکترونیک

منابع

1. Werner Känzig (1957). "Ferroelectrics and Antiferroelectrics". In Frederick Seitz; T. P. Das; David Turnbull; E. L. Hahn. Solid State Physics. 4. Academic Press. p. 5. ISBN 978-0-12-607704-9.
2. M. Lines; A. Glass (1979). Principles and applications of ferroelectrics and related materials. Clarendon Press, Oxford. ISBN 978-0-19-851286-8.
3. See J. Valasek (1920). "Piezoelectric and allied phenomena in Rochelle salt". Physical Review. 15 (6): 537. Bibcode:1920PhRv...15..505.. doi:10.1103/PhysRev.15.505. and J. Valasek (1921). "Piezo-Electric and Allied Phenomena in Rochelle Salt". Physical Review. 17 (4): 475. Bibcode:1921PhRv...17..475V. doi:10.1103/PhysRev.17.475. hdl:11299/179514.
4. Chiang, Y. et al.: Physical Ceramics, John Wiley & Sons 1997, New York
5. Safari, Ahmad (2008). Piezoelectric and acoustic materials for transducer applications. Springer Science & Business Media. p. 21. Bibcode:2008pamt.book.....S. ISBN 978-0387765402.
6. J.F. Scott (2000). Ferroelectric Memories. Springer. ISBN 978-3-540-66387-4.
7. M. Dawber; K.M. Rabe; J.F. Scott (2005). "Physics of thin-film ferroelectric oxides". Reviews of Modern Physics. 77 (4): 1083. arXiv:cond-mat/0503372. Bibcode:2005RvMP...77.1083D. doi:10.1103/RevModPhys.77.1083.
8. M.Ye. Zhuravlev; R.F. Sabirianov; S.S. Jaswal; E.Y. Tsymbal (2005). "Giant Electroresistance in Ferroelectric Tunnel Junctions". Physical Review Letters. 94 (24): 246802–4. arXiv:cond-mat/0502109. Bibcode:2005PhRvL..94x6802Z. doi:10.1103/PhysRevLett.94.246802.
9. Ramesh, R.; Spaldin, N.A (2007). "Multiferroics: Progress and prospects in thin films". Nature Materials. 6 (1): 21–9. Bibcode:2007NatMa...6...21R. doi:10.1038/nmat1805. PMID 17199122.W. Eerenstein; N.D. Mathur; J.F. Scott (2006). "Multiferroic and magnetoelectric materials". Nature. 442 (7104): 759–65. Bibcode:2006Natur.442..759E. doi:10.1038/nature05023. PMID 16915279., Spaldin, N.A.; Fiebig, M. (2005). "The renaissance of magnetoelectric multiferroics". Science. 309 (5733): 391–2. doi:10.1126/science.1113357. PMID 16020720. M. Fiebig (2005). "Revival of the magnetoelectric effect". Journal of Physics D: Applied Physics. 38 (8): R123. Bibcode:2005JPhD...38R.123F. doi:10.1088/0022-3727/38/8/R01.
10. Parravano, G. (February 1952). "Ferroelectric Transitions and Heterogenous Catalysis". The Journal of Chemical Physics. 20 (2): 342–343. Bibcode:1952JChPh..20..342P. doi:10.1063/1.1700412.
11. Kakekhani, Arvin; Ismail-Beigi, Sohrab; Altman, Eric I. (August 2016). "Ferroelectrics: A pathway to switchable surface chemistry and catalysis". Surface Science. 650: 302–316. Bibcode:2016SurSc.650..302K. doi:10.1016/j.susc.2015.10.055.
12. Kolpak, Alexie M.; Grinberg, Ilya; Rappe, Andrew M. (2007-04-16). "Polarization Effects on the Surface Chemistry of ${\mathrm{PbTiO}}_{3}$-Supported Pt Films". Physical Review Letters. 98 (16): 166101. doi:10.1103/PhysRevLett.98.166101. PMID 17501432.
13. Yun, Yang; Altman, Eric I. (December 2007). "Using Ferroelectric Poling to Change Adsorption on Oxide Surfaces". Journal of the American Chemical Society. 129 (50): 15684–15689. doi:10.1021/ja0762644. PMID 18034485.
14. Kakekhani, Arvin; Ismail-Beigi, Sohrab (29 June 2015). "Ferroelectric-Based Catalysis: Switchable Surface Chemistry". ACS Catalysis. 5 (8): 4537–4545. Bibcode:2015APS..MARY26011K. doi:10.1021/acscatal.5b00507.
15. Laursen, Anders B.; Man, Isabela Costinela; Trinhammer, Ole L.; Rossmeisl, Jan; Dahl, Søren (December 2011). "The Sabatier Principle Illustrated by Catalytic H₂O₂ Decomposition on Metal Surfaces". Journal of Chemical Education. 88 (12): 1711–1715. Bibcode:2011JChEd..88.1711L. doi:10.1021/ed101010x.
16. Seh, Zhi Wei; Kibsgaard, Jakob; Dickens, Colin F.; Chorkendorff, Ib; Nørskov, Jens K.; Jaramillo, Thomas F. (13 January 2017). "Combining theory and experiment in electrocatalysis: Insights into materials design" (PDF). Science. 355 (6321): eaad4998. doi:10.1126/science.aad4998. PMID 28082532.
17. Zhang, Yan; Xie, Mengying; Adamaki, Vana; Khanbareh, Hamideh; Bowen, Chris R. (2017). "Control of electro-chemical processes using energy harvesting materials and devices". Chemical Society Reviews. 46 (24): 7757–7786. doi:10.1039/c7cs00387k. PMID 29125613.
18. Fang, Liang; You, Lu; Liu, Jun-Ming (2018). "Ferroelectrics in Photocatalysis". Ferroelectric Materials for Energy Applications. pp. 265–309. doi:10.1002/9783527807505.ch9. ISBN 9783527807505.
19. Benke, Annegret; Mehner, Erik; Rosenkranz, Marco; Dmitrieva, Evgenia; Leisegang, Tilmann; Stöcker, Hartmut; Pompe, Wolfgang; Meyer, Dirk C. (30 July 2015). "Pyroelectrically Driven •OH Generation by Barium Titanate and Palladium Nanoparticles". The Journal of Physical Chemistry C. 119 (32): 18278–18286. doi:10.1021/acs.jpcc.5b04589.
20. Kakekhani, Arvin; Ismail-Beigi, Sohrab (2016). "Ferroelectric oxide surface chemistry: water splitting via pyroelectricity". Journal of Materials Chemistry A. 4 (14): 5235–5246. doi:10.1039/C6TA00513F.
21. Starr, Matthew B.; Shi, Jian; Wang, Xudong (11 June 2012). "Piezopotential-Driven Redox Reactions at the Surface of Piezoelectric Materials". Angewandte Chemie International Edition. 51 (24): 5962–5966. doi:10.1002/anie.201201424. PMID 22556008.
22. Clark, Noel A.; Lagerwall, Sven T. (June 1980). "Submicrosecond bistable electro‐optic switching in liquid crystals". Applied Physics Letters. 36 (11): 899–901. Bibcode:1980ApPhL..36..899C. doi:10.1063/1.91359.
23. Aggarwal, M.D.; A.K. Batra; P. Guggilla; M.E. Edwards; B.G. Penn; J.R. Currie Jr. (March 2010). "Pyroelectric Materials for Uncooled Infrared Detectors: Processing, Properties, and Applications" (PDF). NASA. p. 3. Retrieved 26 July 2013.
24. https://www.rutgers.edu/news/rutgers-physicists-create-new-class-2d-artificial-materials
25. Cao, Yanwei; Wang, Zhen; Park, Se Young; Yuan, Yakun; Liu, Xiaoran; Nikitin, Sergey M.; Akamatsu, Hirofumi; Kareev, M.; Middey, S. (18 April 2018). "Artificial two-dimensional polar metal at room temperature". Nature Communications. 9 (1): 1547. arXiv:1804.05487. Bibcode:2018NatCo...9.1547C. doi:10.1038/s41467-018-03964-9. PMC 5906683. PMID 29670098.
26. P. Chandra; P.B. Littlewood (2006). "A Landau Primer for Ferroelectrics". arXiv:cond-mat/0609347.

مطالعه بیشتر

• A. S. Sidorkin (2006). Domain Structure in Ferroelectrics and Related Materials. Cambridge University Press. ISBN 978-1-904602-14-9.
• Karin M Rabe; Jean-Marc Triscone; Charles H Ahn (2007). Physics of Ferroelectrics: A modern perspective. Springer. ISBN 978-3-540-34591-6.
• Julio A. Gonzalo (2006). Effective Field Approach to Phase Transitions and Some Applications to Ferroelectrics. World Scientific. ISBN 978-981-256-875-5.

پیوند به بیرون

• یک شروع مفید در مورد فروالکتریک ها
• یک گروه تحقیقاتی فروالکتریک در دانشگاه استونی بروک